Меню Рубрики

Сопротивление металлов с классической точки зрения

С точки зрения классической электронной теории металлов при образовании кристаллической решетки от атомов отщепляются некоторые, слабее всего связанные с ними электроны (валентные). Отщепленные электроны становятся общими для всех атомов и могут свободно перемещаться в кристалле. Именно эти электроны, в отличие от электронов,

заполняющих внутренние электронные оболочки атомов, обеспечивают электропроводность металлов. Поэтому их называют электронами проводимости. Следует отметить, что электроны проводимости в металлах не являются, вообще говоря, абсолютно свободными и испытывают взаимодействие с ионами, находящимися в узлах кристаллической решетки. Однако в первом приближении этим взаимодействием можно пренебречь. Справедливость такого подхода подтверждается, в частности, высокой проводимостью металлов, что может иметь место только в случае достаточно свободного движения электронов внутри проводника. Таким образом, в проводниках можно рассматривать идеальный газ свободных электронов или электронный газ.

2. Почему сопротивление металлов увеличивается с возрастанием температуры?

С повышение температуры увеличивается амплитуда колебаний атомов в узлах кристаллических решетках металлов, в результате чего возрастает вероятность столкновения свободных электронов с ними. Соответственно при одном и том же токе протекающем через проводник, требуются различные величины Э.Д.С приложенные к нему.

3. У всех ли проводников сопротивление увеличивается с возрастанием температуры?

Нет. Среди проводников есть исключения с отрицательным ТКС, в частности, это жидкие проводники и уголь.

4. Что называется температурным коэффициентом сопротивления?

Температурный коэффициент электрического сопротивления, это величина, равная относительному изменению электрического сопротивления участка электрической цепи или удельного сопротивления вещества при изменении температуры на единицу.

ТКС характеризует зависимость электрического сопротивления от температуры и измеряется в кельвинах в минус первой степени (К -1 ).

studopedia.org — Студопедия.Орг — 2014-2019 год. Студопедия не является автором материалов, которые размещены. Но предоставляет возможность бесплатного использования (0.001 с) .

В 1900 г. Друде и Лоренц предложили электронную теорию проводимости металлов, в которой совокупность свободных электронов рассматривается как некоторый идеальный газ, к которому применимы законы идеальных газов. Электроны участвуют в двух видах движения: хаотическом тепловом и направленном упорядоченном, обусловленном действием внешнего электрического поля. В электрическом поле электрон движется ускоренно и при соударении с атомом кристаллической решетки передает ему кинетическую энергию упорядоченного движения, получаемую им от поля на расстоянии свободного пробега , т.е., между двумя последовательными соударениями. С помощью этой теории были получены законы Ома и Джоуля-Ленца и выяснена физическая природа удельной электропроводности , величина которой определяется концентрацией свободных электронов n, расстоянием между атомами в металле и средней скоростью теплового движения электронов. Однако, теория Друде-Лоренца не смогла объяснить температурную зависимость электрического сопротивления в металлах. Действительно, если вспомнить, что , а , то для удельного сопротивления проводника получается . Опыт показывает, что сопротивление от температуры зависит линейно: . Кроме того, классическая теория электропроводности не смогла объяснить явление сверхпроводимости, отсутствие различия в теплоемкостях диэлектриков и металлов. Все это удалось объяснить лишь после создания квантовой физики.

Не нашли то, что искали? Воспользуйтесь поиском:

Лучшие изречения: Для студента самое главное не сдать экзамен, а вовремя вспомнить про него. 9116 — | 6862 — или читать все.

193.124.117.139 © studopedia.ru Не является автором материалов, которые размещены. Но предоставляет возможность бесплатного использования. Есть нарушение авторского права? Напишите нам | Обратная связь.

Отключите adBlock!
и обновите страницу (F5)

очень нужно

Чем обусловленно с классической точки зрения сопротивление металлов ?

В отсутствии внешнего электрического поля электроны проводимости совершают хаотическое тепловое движение со средней квадратичной скоростью vкв., зависящей от температуры металла (vкв

√Т). Когда к металлу приложено внешнее электрическое поле, электроны проводимости начинают двигаться со средней скоростью vср., пропорциональной напряженности электрического поля Е, образуя электрический ток. Эта скорость пренебрежимо мала по сравнению со средней квадратичной скоростью, поэтому во всех расчетах, связанных со столкновениями электронов проводимости с решеткой, скоростью движения электронов считают среднюю квадратичную скорость vкв.
С точки зрения электронной теории сопротивление металлов обусловлено соударениями электронов проводимости с ионами кристаллической решетки. С ростом температуры сопротивление металлических проводников увеличивается, так как, чем выше температура, тем интенсивнее колебания кристаллической решетки и тем чаще электроны сталкиваются с ними. Экспериментально установлено, что зависимость сопротивления чистых металлов от температуры выражается формулой R = Ro (1 + αt). Коэффициент пропорциональности α называют температурным коэффициентом сопротивления (α > 0).
В 1911 г. голландский физик Камерлинг-Оннес обнаружил, что при температурах, близких к абсолютному нулю, сопротивление некоторых химически чистых металлов (например, цинка, алюминия, олова, ртути, свинца), а также ряда сплавов скачком падает до нуля. Это явление получило название сверхпроводимости. Это явление не может быть объяснено на основе классической электронной теории проводимости. Объяснение этому явлению дает только квантовая механика. Классическая электронная теория проводимости оказалась не в состоянии объяснить зависимость сопротивления металлов от температуры (т.к. согласно этой теории R

Классическая теория электропроводности металлов

Классическая электронная теория металлов развита Друде, Томсоном и Лоренцем. Согласно этой теории электронный газ в металле рассматривается как идеальный газ, и к нему применяют законы классической механики и статистики. В отсутствие внешнего электрического поля свободные электроны в металле совершают хаотическое тепловое движение, не создающее направленного переноса электрического заряда. При наложении электрического поля Е на каждый электрон действует сила

направленная против поля и приводящая к возникновению электрического тока. Движение электрона в кристалле представляет собой сложное движение вследствие постоянного его столкновения с ионами в узлах кристаллической решетки. Между двумя актами столкновения электрон ускоряется. В конце длины свободного пробега λ под действием силы F электрон приобретает скорость направленного движения

,

где m – масса электрона; а — его ускорение; τ – время движения электрона между двумя столкновениями. τ называется временем свободного пробега. В результате столкновения с ионом скорость электрона обращается в нуль. Поэтому средняя скорость упорядоченного движения равна:

.

Так как ,

то ,

где — средняя скорость теплового движения электронов.

Величина называется подвижностью. Подвижность равна скорости, приобретаемой электроном в электрическом поле, напряженность которого равна Е=1 В/м.

В электрическом токе движение электрона является сложным движением, представляющим собой наложение хаотического теплового движения с упорядоченным движением со скоростью в электрическом поле. Электрическое сопротивление металла обусловлено столкновением электронов с узлами кристаллической решетки и выходом их из общего потока. Чем чаще электрон сталкивается с узлами, тем выше электрическое сопротивление металла.

При средней скорости упорядоченного движения через площадку в 1 м 2 , расположенную перпендикулярно к потоку, за 1 секунду пройдут все электроны, заключенные в параллелепипеде с ребром . Объем этого параллелепипеда равен , число электронов в нем — , n – концентрация электронов в металле. Эти электроны перенесут заряд, равный . Тогда плотность тока в проводнике будет равна

.

Для удельной проводимости имеем

. (1)

Подставляя в формулу (1) значение u для проводимости металла получим выражение:

. (2)

Таким образом, согласно классической теории проводимость металла определяется средней длиной свободного пробега электрона в кристалле и средней скоростью теплового движения. Средняя длина свободного пробега равна примерно межатомному расстоянию в решетке. Для выяснения справедливости такого предположения, оценим величину для серебра используя экспериментальные данные по проводимости. Среднюю скорость теплового движения электронов определим из соотношения:

.

Тогда для температуры Т

300 K получим . Эта величина на два порядка больше, чем межатомное расстояние для серебра. Следовательно, экспериментальные значения проводимости металлов могут быть объяснены, если предположить, что длина свободного пробега электрона намного превышает среднее расстояние между атомами. При своем движении электрон не так часто сталкивается с ионами в узлах кристаллической решетки, как предполагает классическая теория. Прежде чем испытать столкновение электрон пролетает достаточно большое расстояние, равное, примерно 100 межатомным расстояниям в кристалле. Этот факт классическая теория не в состоянии объяснить.

Следующее затруднение классической теории сводится к температурной зависимости электросопротивления. Согласно классической теории средняя длина свободного пробега не зависит от температуры и равна среднему межатомному расстоянию в кристалле. Поэтому, согласно формуле (2) температурная зависимость сопротивления определяется температурной зависимостью скорости теплового движения . Тогда удельное сопротивление согласно классической теории определяется выражением . Однако, экспериментальные данные показывают, что для металлов сопротивление в широком интервале растет линейно с ростом температуры .

Перечисленные трудности классической теории электропроводности свидетельствуют о том, что основное допущение этой теории – рассмотрение свободных электронов металла как частиц идеального газа, подчиняющихся статистике Максвелла-Больцмана, является неправильным.

Контрольные вопросы

  1. Основные положения классической теории электропроводности металлов. Какими параметрами определяется проводимость металла согласно классической теории?
  2. С какими затруднениями сталкивается классическая теория при объяснении экспериментальных фактов?
  3. Что называется подвижностью?

4. В чем состоит механизм электрического сопротивления согласно классической теории?

Дата добавления: 2014-12-13 ; просмотров: 8313 ; ЗАКАЗАТЬ НАПИСАНИЕ РАБОТЫ

Закон Джоуля-Ленца в классической электронной теории

На основании классической электронной теории проводимости металлов можно объяснить закон Джоуля-Ленца.

Упорядоченное движение электронов происходит под действием сил поля. Как и выше, будем считать, что в момент соударения с положительными ионами кристаллической решётки электроны полностью передают ей свою кинетическую энергию. К концу свободного пробега скорость электрона , а кинетическая энергия

(14.9)

Мощность, выделяемая единицей объёма металла (плотность мощности), равна произведению энергии одного электрона на число соударений в секундуи на концентрациюn электронов:

(14.10)

Учитывая (14.7), имеем

закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме.

Если нас интересует энергия, выделяемая проводником длиной ℓ, площадью поперечного сечения S за промежуток времени dt, то выражение (14.10) нужно умножить на объём проводника V=St и время dt:

Учитывая, что (гдеR– сопротивление проводника), получаем закон Джоуля-Ленца в виде

§ 14.3 Зависимость сопротивления металлов от температуры. Сверхпроводимость. Закон Видемана-Франца

Удельное сопротивление зависит не только от рода вещества, но и от его состояния, в частности, от температуры. Зависимость удельного сопротивления от температуры можно охарактеризовать, задавая температурный коэффициент сопротивления данного вещества:

(14.11)

Он даёт относительное приращение сопротивления при увеличении температуры на один градус.

Температурный коэффициент сопротивления для данного вещества различен при разных температурах. Это показывает, что удельное сопротивление изменяется с температурой не по линейному закону, а зависит от неё более сложным образом.

где ρ – удельное сопротивление при 0ºС, ρ – его значение при температуре tºС.

Температурный коэффициент сопротивления может быть как положительным, так и отрицательным. У всех металлов сопротивление увеличивается с увеличением температуры, а следовательно для металлов

α >0. У всех электролитов в отличии от металлов сопротивление при нагревании всегда уменьшается. Сопротивление графита с повышением температуры также уменьшается. Для таких веществ α , т.е. чем больше , тем меньшую помеху для упорядоченного движения электронов представляют соударения. Электропроводимость обратно пропорциональна средней тепловой скорости . Тепловая скорость при повышении температуры возрастает пропорционально , что приводит к уменьшению электропроводимости и увеличению удельного сопротивления проводников. Анализируя формулу (14.7), можно, кроме того, объяснить зависимость γ и ρ от рода проводника.

При очень низких температурах порядка 1-8ºК сопротивление некоторых веществ резко падает в миллиарды раз и практически становится равным нулю.

Это явление, впервые открыто голландским физиком Г.Камерлинг-Оннесом в 1911 г.. называется сверхпроводимостью. В настоящее время сверхпроводимость установлена у целого ряда чистых элементов (свинца, олова, цинка, ртути, алюминия и др), а также у большого числа сплавов этих элементов друг с другом и с другими элементами. На рис. 14.3 схематически показана зависимость сопротивления сверхпроводников от температуры.

Читайте также:  Брак с юридической точки зрения это

Теория сверхпроводимости была создана в 1958 г. Н.Н. Боголюбовым. Согласно этой теории, сверхпроводимость – это движение электронов в кристаллической решётке без соударений друг с другом и с атомами решётки. Все электроны проводимости движутся как один поток невязкой идеальной жидкости, не взаимодействуя между собой и с решёткой, т.е. не испытывая трения. Поэтому сопротивление сверхпроводников равно нулю. Сильное магнитное поле, проникая в сверхпроводник, отклоняет электроны, и, нарушая «ламинарное течение» электронного потока, вызывает соударение электронов с решёткой, т.е. возникает сопротивление.

В сверхпроводящем состоянии между электронами происходит обмен квантами энергии, что приводит к созданию между электронами сил притяжения, которые больше кулоновских сил отталкивания. При этом образуются пары электронов (куперовские пары) с взаимно скомпенсированными магнитными и механическими моментами. Такие пары электронов движутся в кристаллической решётке без сопротивления.

Одним из важнейших практических применений сверхпроводимости является применение её в электромагнитах со сверхпроводящей обмоткой. Если бы не существовало критического магнитного поля, разрушающего сверхпроводимость, то с помощью таких электромагнитов можно было бы получать магнитные поля в десятки и сотни миллионов ампер на сантиметр. Получать такие большие постоянные поля с помощью обычных электромагнитов невозможно, так как для этого потребовались бы колоссальные мощности, и был бы практически невозможен отвод тепла, выделяемого при поглощении обмоткой столь больших мощностей. В сверхпроводящем электромагните расход мощности источника тока ничтожен, а расход мощности на охлаждение обмотки до гелиевой температуре (4,2ºК) на четыре порядка ниже, чем в обычном электромагните, создающем такие же поля. Сверхпроводимость применяется и для создания систем памяти электронных математических машин (криотронные элементы памяти).

В 1853 г. Видеман и Франц опытным путём установили, что отношение теплопроводности λ к электропроводности γ для всех метал лов при одной и той же температуре одинаково и пропорционально их термодинамической температуре.

Это заставляет предполагать, что теплопроводность в металлах, так же как и электропроводность, обусловлена движением свободных электронов. Будем считать, что электроны подобны одноатомному газу, коэффициент теплопроводности которого, согласно кинетической теории газов, равен

(14.13)

(n – концентрация атомов, m -масса атома, -средняя длина свободного пробега электрона, cV-удельная теплоёмкость).

Для одноатомного газа

(k -постоянная Больцмана, М –молярная масса).

(14.14)

Из уравнений (14.7) и (14.14) находим отношение теплопроводности и электропроводности металла:

(14.15)

Из кинетической теории газов известно, что , тогда

(14.16)

( k и е – постоянные величины).

Поэтому отношение теплопроводности и электропроводности металла пропорционально термодинамической температуре, что и было установлено законом Видемана-Франца. Так как k =1,38∙10 -23 Дж/К; е = 1,6∙10 -19 Кл, то

(14.17)

Закон Видемана-Франца для большинства металлов выполняется при температуре 100-400 К, но при низкой температуре закон существенно нарушается. Имеются металлы (бериллий, марганец) которые совсем не подчиняются закону Видемана-Франца. Выход из непреодолимых противоречий был найден в квантовой электронной теории металлов.

С точки зрения электронной теории Друде электрическое сопротивление металлов обусловлено соударениями электронов с ионами кристаллической решётки.

Из-за торможения со стороны кристаллической решётки электроны движутся под действием электрического поля с постоянной средней скоростью, которая пропорциональна напряжённости поля в проводнике.

Зависимость сопротивления металлического проводника от температуры

С повышением температуры сопротивление металлических проводников увеличивается.

Яркость свечения лампы, включенной последовательно со стальной спиралью, уменьшается при нагревании спирали и увеличивается при её охлаждении.

Чем выше температура, тем интенсивнее колебания ионов кристаллической решётки и тем чаще электроны сталкиваются с ними. Движение электронов в кристаллической решётке затрудняется, и сопротивление их упорядоченному движению возрастает.

– сопротивление при температуре

– сопротивление при температуре

– температурный коэффициент сопротивления

Температурные коэффициенты сопротивления чистых металлов мало отличаются друг от друга и примерно равны . Температурные коэффициенты сопротивления сплавов могут быть меньше и больше, чем у чистых металлов.

При нагревании проводника его геометрические размеры (длина и сечение) меняются, но незначительно по сравнению с изменением удельного сопротивления.

Таким образом, сопротивление проводника меняется в основном за счёт изменения удельного сопротивления.

Удельное сопротивление пропорционально частоте столкновений электронов с ионами.

Сверхпроводимость

Гейке Камерлинг-Оннес (1911г.)провёл эксперимент и обнаружил, что при охлаждении ртути в жидком гелии её сопротивление сначала менялось постепенно, а затем при температуре 4,15 К резко падало до нуля.

Дата добавления: 2017-05-02 ; просмотров: 1277 ; ЗАКАЗАТЬ НАПИСАНИЕ РАБОТЫ

Электрическое сопротивление проводников

Понятие об электрическом сопротивлении и проводимости

Любое тело, по которому протекает электрический ток, оказывает ему определенное сопротивление. Свойство материала проводника препятствовать прохождению через него электрического тока называется электрическим сопротивлением.

Электронная теория так объясняет сущность электрического сопротивления металлических проводников. Свободные электроны при движении по проводнику бесчисленное количество раз встречают на своем пути атомы и другие электроны и, взаимодействуя с ними, неизбежно теряют часть своей энергии. Электроны испытывают как бы сопротивление своему движению. Различные металлические проводники, имеющие различное атомное строение, оказывают различное сопротивление электрическому току.

Точно тем же объясняется сопротивление жидких проводников и газов прохождению электрического тока. Однако не следует забывать, что в этих веществах не электроны, а заряженные частицы молекул встречают сопротивление при своем движении.

Сопротивление обозначается латинскими буквами R или r .

За единицу электрического сопротивления принят ом.

Ом есть сопротивление столба ртути высотой 106,3 см с поперечным сечением 1 мм2 при температуре 0° С.

Если, например, электрическое сопротивление проводника составляет 4 ом, то записывается это так: R = 4 ом или r = 4 ом.

Для измерения сопротивлений большой величины принята единица, называемая мегомом.

Один мегом равен одному миллиону ом.

Чем больше сопротивление проводника, тем хуже он проводит электрический ток, и, наоборот, чем меньше сопротивление проводника, тем легче электрическому току пройти через этот проводник.

Следовательно, для характеристики проводника (с точки зрения прохождения через него электрического тока) можно рассматривать не только его сопротивление, но и величину, обратную сопротивлению и называемую, проводимостью.

Электрической проводимостью называется способность материала пропускать через себя электрический ток.

Так как проводимость есть величина, обратная сопротивлению, то и выражается она как 1/ R , обозначается проводимость латинской буквой g.

Влияние материала проводника, его размеров и окружающей температуры на величину электрического сопротивления

Сопротивление различных проводников зависит от материала, из которого они изготовлены. Для характеристики электрического сопротивления различных материалов введено понятие так называемого удельного сопротивления.

Удельным сопротивлением называется сопротивление проводника длиной 1 м и площадью поперечного сечения 1 мм2. Удельное сопротивление обозначается буквой греческого алфавита р. Каждый материал, из которого изготовляется проводник, обладает своим удельным сопротивлением.

Например, удельное сопротивление меди равно 0,017, т. е. медный проводник длиной 1 м и сечением 1 мм2 обладает сопротивлением 0,017 ом. Удельное сопротивление алюминия равно 0,03, удельное сопротивление железа — 0,12, удельное сопротивление константана — 0,48, удельное сопротивление нихрома — 1-1,1.

Сопротивление проводника прямо пропорционально его длине, т. е. чем длиннее проводник, тем больше его электрическое сопротивление.

Сопротивление проводника обратно пропорционально площади его поперечного сечения, т. е. чем толще проводник, тем его сопротивление меньше, и, наоборот, чем тоньше проводник, тем его сопротивление больше.

Чтобы лучше понять эту зависимость, представьте себе две пары сообщающихся сосудов, причем у одной пары сосудов соединяющая трубка тонкая, а у другой — толстая. Ясно, что при заполнении водой одного из сосудов (каждой пары) переход ее в другой сосуд по толстой трубке произойдет гораздо быстрее, чем по тонкой, т. е. толстая трубка окажет меньшее сопротивление течению воды. Точно так же и электрическому току легче пройти по толстому проводнику, чем по тонкому, т. е. первый оказывает ему меньшее сопротивление, чем второй.

Электрическое сопротивление проводника равно удельному сопротивлению материала, из которого этот проводник сделан, умноженному на длину проводника и деленному на площадь площадь поперечного сечения проводника :

где — R — сопротивление проводника, ом, l — длина в проводника в м, S — площадь поперечного сечения проводника, мм 2 .

Площадь поперечного сечения круглого проводника вычисляется по формуле:

где π — постоянная величина, равная 3,14; d — диаметр проводника.

А так определяется длина проводника:

Эта формула дает возможность определить длину проводника, его сечение и удельное сопротивление, если известны остальные величины, входящие в формулу.

Если же необходимо определить площадь поперечного сечения проводника, то формулу приводят к следующему виду:

Преобразуя ту же формулу и решив равенство относительно р, найдем удельное сопротивление проводника:

Последней формулой приходится пользоваться в тех случаях, когда известны сопротивление и размеры проводника, а его материал неизвестен и к тому же трудно определим по внешнему виду. Для этого надо определить удельное сопротивление проводника и, пользуясь таблицей, найти материал, обладающий таким удельным сопротивлением.

Еще одной причиной, влияющей на сопротивление проводников, является температура .

Установлено, что с повышением температуры сопротивление металлических проводников возрастает, а с понижением уменьшается. Это увеличение или уменьшение сопротивления для проводников из чистых металлов почти одинаково и в среднем равно 0,4% на 1° C . Сопротивление жидких проводников и угля с увеличением температуры уменьшается.

Электронная теория строения вещества дает следующее объяснение увеличению сопротивления металлических проводников с повышением температуры. При нагревании проводник получает тепловую энергию, которая неизбежно передается всем атомам вещества, в результате чего возрастает интенсивность их движения. Возросшее движение атомов создает большее сопротивление направленному движению свободных электронов, отчего и возрастает сопротивление проводника. С понижением же температуры создаются лучшие условия для направленного движения электронов, и сопротивление проводника уменьшается. Этим объясняется интересное явление — сверхпроводимость металлов .

Сверхпроводимость , т. е. уменьшение сопротивления металлов до нуля, наступает при огромной отрицательной температуре — 273° C , называемой абсолютным нулем. При температуре абсолютного нуля атомы металла как бы застывают на месте, совершенно не препятствуя движению электронов.

Удельное сопротивление металлов. Таблица

Удельное сопротивление металлов является мерой их свойства противодействовать прохождению электрического тока. Эта величина выражается в Ом-метр (Ом⋅м). Символ, обозначающий удельное сопротивление, является греческая буква ρ (ро). Высокое удельное сопротивление означает, что материал плохо проводит электрический заряд.

Удельное сопротивление

Удельное электрическое сопротивление определяется как отношение между напряженностью электрического поля внутри металла к плотности тока в нем:

где:
ρ — удельное сопротивление металла (Ом⋅м),
Е — напряженность электрического поля (В/м),
J — величина плотности электрического тока в металле (А/м2)

Если напряженность электрического поля (Е) в металле очень большая, а плотность тока (J) очень маленькая, это означает, что металл имеет высокое удельное сопротивление.

Обратной величиной удельного сопротивления является удельная электропроводность, указывающая, насколько хорошо материал проводит электрический ток:

σ — проводимость материала, выраженная в сименс на метр (См/м).

Электрическое сопротивление

Электрическое сопротивление, одно из составляющих закона Ома, выражается в омах (Ом). Следует заметить, что электрическое сопротивление и удельное сопротивление — это не одно и то же. Удельное сопротивление является свойством материала, в то время как электрическое сопротивление — это свойство объекта.

Электрическое сопротивление резистора определяется сочетанием формы и удельным сопротивлением материала, из которого он сделан.

Например, проволочный резистор, изготовленный из длинной и тонкой проволоки имеет большее сопротивление, нежели резистор, сделанный из короткой и толстой проволоки того же металла.

Читайте также:  Данная точка зрения отражает тот факт

В тоже время проволочный резистор, изготовленный из материала с высоким удельным сопротивлением, обладает большим электрическим сопротивлением, чем резистор, сделанный из материала с низким удельным сопротивлением. И все это не смотря на то, что оба резистора сделаны из проволоки одинаковой длины и диаметра.

В качестве наглядности можно провести аналогию с гидравлической системой, где вода прокачивается через трубы.

  • Чем длиннее и тоньше труба, тем больше будет оказано сопротивление воде.
  • Труба, заполненная песком, будет больше оказывать сопротивление воде, нежели труба без песка

Сопротивление провода

Величина сопротивления провода зависит от трех параметров: удельного сопротивления металла, длины и диаметра самого провода. Формула для расчета сопротивления провода:


где:
R — сопротивление провода (Ом)
ρ — удельное сопротивление металла (Ом.m)
L — длина провода (м)
А — площадь поперечного сечения провода (м2)

В качестве примера рассмотрим проволочный резистор из нихрома с удельным сопротивлением 1.10×10-6 Ом.м. Проволока имеет длину 1500 мм и диаметр 0,5 мм. На основе этих трех параметров рассчитаем сопротивление провода из нихрома:

R=1,1*10 -6 *(1,5/0,000000196) = 8,4 Ом

Нихром и константан часто используют в качестве материала для сопротивлений. Ниже в таблице вы можете посмотреть удельное сопротивление некоторых наиболее часто используемых металлов.

Поверхностное сопротивление

Величина поверхностного сопротивления рассчитывается таким же образом, как и сопротивление провода. В данном случае площадь сечения можно представить в виде произведения w и t:


Для некоторых материалов, таких как тонкие пленки, соотношение между удельным сопротивлением и толщиной пленки называется поверхностное сопротивление слоя RS:

где RS измеряется в омах. При данном расчете толщина пленки должна быть постоянной.

Часто производители резисторов для увеличения сопротивления вырезают в пленке дорожки, чтобы увеличить путь для электрического тока.

Свойства резистивных материалов

Удельное сопротивление металла зависит от температуры. Их значения приводится, как правило, для комнатной температуры (20°С). Изменение удельного сопротивления в результате изменения температуры характеризуется температурным коэффициентом.

Например, в термисторах (терморезисторах) это свойство используется для измерения температуры. С другой стороны, в точной электронике, это довольно нежелательный эффект.
Металлопленочные резисторы имеют отличные свойства температурной стабильности. Это достигается не только за счет низкого удельного сопротивления материала, но и за счет механической конструкции самого резистора.

Много различных материалов и сплавов используются в производстве резисторов. Нихром (сплав никеля и хрома), из-за его высокого удельного сопротивления и устойчивости к окислению при высоких температурах, часто используют в качестве материала для изготовления проволочных резисторов. Недостатком его является то, что его невозможно паять. Константан, еще один популярный материал, легко паяется и имеет более низкий температурный коэффициент.

Сопротивление металлов с классической точки зрения

Опубликовано в категории Физика, 21.06.2018 >>

Ответ оставил Гость

В отсутствии внешнего электрического поля электроны проводимости совершают хаотическое тепловое движение со средней квадратичной скоростью vкв., зависящей от температуры металла (vкв

√Т). Когда к металлу приложено внешнее электрическое поле, электроны проводимости начинают двигаться со средней скоростью vср., пропорциональной напряженности электрического поля Е, образуя электрический ток. Эта скорость пренебрежимо мала по сравнению со средней квадратичной скоростью, поэтому во всех расчетах, связанных со столкновениями электронов проводимости с решеткой, скоростью движения электронов считают среднюю квадратичную скорость vкв.
С точки зрения электронной теории сопротивление металлов обусловлено соударениями электронов проводимости с ионами кристаллической решетки. С ростом температуры сопротивление металлических проводников увеличивается, так как, чем выше температура, тем интенсивнее колебания кристаллической решетки и тем чаще электроны сталкиваются с ними. Экспериментально установлено, что зависимость сопротивления чистых металлов от температуры выражается формулой R = Ro (1 + αt). Коэффициент пропорциональности α называют температурным коэффициентом сопротивления (α > 0).
В 1911 г. голландский физик Камерлинг-Оннес обнаружил, что при температурах, близких к абсолютному нулю, сопротивление некоторых химически чистых металлов (например, цинка, алюминия, олова, ртути, свинца), а также ряда сплавов скачком падает до нуля. Это явление получило название сверхпроводимости. Это явление не может быть объяснено на основе классической электронной теории проводимости. Объяснение этому явлению дает только квантовая механика. Классическая электронная теория проводимости оказалась не в состоянии объяснить зависимость сопротивления металлов от температуры (т.к. согласно этой теории R

ЭЛЕКТРОННАЯ ТЕОРИЯ ПРОВОДИМОСТИ

Номер гостиницы

Стадионы. Требования к проектированию трибун.

Функциональная организация предприятий общественного питания.

1. Складские помещения (загрузочные, кладовые для сухих продуктов, овощей, инвентаря и тары, охлаждаемые камеры)

2. Производственные помещения (горячий цех, холодный цех, хлеборезка, кондитерский, мясо-рыбный, овощной цехи, моечные столовой и кухонной посуды и др.).

3. Торговые помещения (вестибюль для посетителей, гардероб, санитарные узлы, обеденные залы, буфеты).

4. Административно-бытовые помещения (конторские, кабинет директора, комната персонала, гардеробные блоки для персонала и др.).

Спортивное ядро – плоскостное сооружение, включающее в себя поля (площадки) для спортивных игр, окруженное круговой легкоатлетической дорожкой, с местами для метания и прыжков. Спортивная арена – спортивное ядро + трибуны для зрителей.

Стадион – комплекс, в состав которого входят спортивная арена с местами для зрителей, поля и площадки для спортивных игр, а также другие открытые и крытые спортивные сооружения с подсобными помещениями.

Проектирование трибун. α – 20 о , 40 о , 80 о – 3 зоны горизонтального зрительного восприятия, до 40 о – наиболее благоприятное; β – вертикальный угол обозрения – 6-9 о . Предельно возможное удалениезрительских мест – 145 м от центра арены. Превышение «с» — 12-15 см, критическая точка видимости – ближайший видимый край арены. Длинаряда – не более 50 мест при двусторонней эвакуации и не более 25 – при односторонней. Один люк на 1500 зрителей. Ширина проходов лестниц – не менее 1 м, для люков – не менее 1,5 и не более 2,4 м. 3 способаорганизации эвакуации: 1) движение вверх; 2) движение вниз; 3) движение снизу и сверху в середину трибуны к люку. Поконструктивному решению трибуны подразделяются на: а) грунтовом основании; б) на опорных конструкциях и в) на смешанных конструкциях.

  1. Величина элементарного электрического заряда была определена в опытах:
  1. Величина элементарного электрического заряда была определена в опытах:
  1. Величина элементарного электрического заряда была определена в опытах:

2) по исследованию электролиза;

  1. Отсутствие ионной составляющей в электропроводности металлов показано в опытах:
  1. Инерция носителей заряда в металлах зафиксирована в опытах:

4) Мандельштама и Папалекси.

  1. Удельный заряд свободного электрона определен в опытах:
  1. Знак заряда электрона определил:
  1. Удельный заряд свободного электрона определен в опытах:

2) ;

  1. Удельный заряд электрона равен:

3) ;

  1. Собственный момент импульса электрона равен:

2 ) ;

  1. Собственный магнитный момент электрона равен:

4) .

  1. Удельный заряд носителей в металле определен в опытах:

4) Толмена и Стюарта.

  1. Удельный заряд носителей в металле:
  1. Какое из положений классической электронной теории электропроводности металлов приведено неверно:

3) соударения между электронами и ионами решетки абсолютно упругое;

  1. Классическая электронная теория электропроводности металлов создана:
  1. Усовершенствовал классическую электронную теорию электропроводности металлов:
  1. Кто из названных физиков не имел отношения к экспериментам по инерции носителей заряда в металлах:
  1. Масса электрона была определена путем:

3) исследования его движения в электрических и магнитных полях;

  1. Приборы для измерения удельного заряда ионов называются:
  1. Преимущества циклотрона связаны с уменьшением размеров ускорителя за счет:

1) использования переменного электрического поля;

  1. С позиций классической электронной теории создание электрического поля в металле приводит к:

2)одновременному участию электронов в тепловом и направленном движении;

  1. Классическая электронная теория металлов хорошо объясняет (укажите неправильный ответ):
  1. Классическая электронная теория металлов качественно хорошо объясняет (укажите неправильный ответ):

3) температурную зависимость сопротивления полупроводников;

  1. Парадокс теплоемкостей заключается в том, что с позиций классической электронной теории:

2)молярная теплоемкость металлов должна быть в 1,5 раза больше молярной теплоемкости диэлектриков;

  1. Скорость направленного движения электронов в металле от времени изначально описывается сплошной линией, а затем пунктирной. Что изменилось?

2) увеличилось поле;

  1. Скорость направленного движения электронов в металле от времени изначально описывается сплошной линией, а затем пунктирной. Что изменилось?

3) уменьшилось поле;

  1. Скорость направленного движения электронов в металле от времени изначально описывается сплошной линией, а затем пунктирной. Что изменилось?

1) увеличилась температура;

  1. Учет распределения электронов в металле по тепловым скоростям:

1) улучшает результат объяснения закона Видемана-Франца;

  1. Учет взаимодействия электронов между собой осуществляется:

2) в зонной теории электропроводности;

  1. Концентрацию и подвижность электронов можно рассчитать, измерив для образца:

3) и эффект Холла и электропроводность;

  1. Эффект Холла возникает из-за действия:
  1. Эффект Холла заключается в:

4) создании разности потенциалов между гранями образца.

  1. Чтобы наблюдать эффект Холла необходимо:

4) пропустить ток и создать магнитное поле в перпендикулярном току направлении.

  1. Определение знака Холловской разности потенциалов в образце позволяет:

3) знак носителя заряда;

  1. В опыте Милликена заряд капли масла не может измениться на:

2) ;

  1. Нижняя энергетическая зона (в рамках зонной теории электропроводности) не полностью заполнена электронами при температуре, близкой к ОК:
  1. При собственной электропроводности полупроводников носители заряда возникают за счет переноса электронов:

4) из валентной зоны в зону проводимости.

  1. Носители заряда при электронной примесной электропроводности полупроводников возникают за счет переноса электронов:

1) с донорного уровня в зону проводимости;

  1. Носители заряда при дырочной примесной проводимости полупроводников возникают после переноса электронов:

2) из валентной зоны на акцепторный уровень;

  1. При собственной электропроводности полупроводников носителями заряда являются:

4) дырки и электроны, концентрации одинаковы.

  1. При примесной донорной электропроводности носителями заряда являются:
  1. При примесной акцепторной электропроводности носителями заряда являются:
  1. При собственной электропроводности энергия активации носителей равна энергетическому расстоянию:

4) ширине запрещенной зоны.

  1. При примесной электронной проводимости энергия активации носителей равна энергетическому расстоянию:

2) от донорного уровня до зоны проводимости;

  1. При примесной дырочной проводимости энергия активации носителей равна энергетическому расстоянию:

1) от валентной зоны до акцепторного уровня;

  1. При примесной электронной электропроводности, если электропроводность меняется с температурой по закону , то — энергетическое расстояние:

2) от донорного уровня до зоны проводимости;

  1. При примесной дырочной электропроводности, если электропроводность меняется с температурой по закону , то — энергетическое расстояние:

1) от валентной зоны до акцепторного уровня;

  1. Неосновные носители заряда возникают в примесных электронных проводниках за счет перехода электронов:

4) из валентной зоны в зону проводимости.

  1. Неосновные носители заряда возникают в примесных дырочных полупроводниках за счет перехода электронов:

4) из валентной зоны в зону проводимости.

  1. Какие из названных эффектов не относятся к термоэлектрическим:
  1. Какие из названных эффектов не относятся к гальваномагнитным:
  1. Чем отличаются с точки зрения зонной теории электропроводности полупроводники от диэлектриков:

2) шириной запрещенной зоны;

  1. Чем отличаются с точки зрения зонной теории электропроводности металлы от полупроводников:

1) заполненностью валентной зоны;

  1. Чем отличаются с точки зрения зонной теории металлы от диэлектриков:

1) заполненностью валентной зоны;

  1. В каких веществах сопротивление с ростом температуры увеличивается:
  1. В каких веществах сопротивление с ростом температуры уменьшается (укажите неправильный ответ):
  1. Какие эффекты и эксперименты позволяют определять тип примесной проводимости полупроводников:

3)возникновение поперечной разности температур;

  1. Какие эффекты и эксперименты позволяют определять тип примесной проводимости полупроводников:

4) возникновение поперечной разности температур.

  1. Какие эффекты и эксперименты позволяют определять тип примесной проводимости полупроводников:
Читайте также:  Зрение у ребенка плюс 5 зрение

1) метод горячего зонда;

  1. Какие эффекты и эксперименты позволяют определять тип примесной проводимости полупроводников:

3) возникновение продольной разности температур;

4) возникновение поперечной разности температур.

  1. Какие эффекты не относятся к гальваномагнитным:
  1. Какие эффекты не относятся к гальваномагнитным:
  1. Какие эффекты не относятся к контактным:

4) униполярности проводимости в контакте двух полупроводников.

  1. Чем отличаются основные положения зонной теории электропроводности от классической электронной:

1) учитывается взаимодействие электронов между собой;

3) используется иная статистика электронов;

  1. Справедливость закона Дюлонга и Пти согласуется с:

2) зонной теорией;

  1. Зонная теория объясняет (укажите неправильный ответ):

2) температурную зависимость сопротивления проводника;

  1. Внутренняя контактная разность потенциалов в металлах вызвана:

2) различной концентрацией носителей;

  1. Внешняя контактная разность потенциалов в металлах вызвана в основном:

1) различной работой выхода;

2) различной концентрацией носителей;

  1. В контакте полупроводников с различным типом примесной проводимости носителями заряда при протекании тока в прямом направлении являются:

4) основные носители.

  1. В контакте полупроводников с различным типом примесной проводимости носителями заряда при протекании тока в западном направлении являются:

1) неосновные носители;

  1. Циклотронный резонанс позволяет определить удельный заряд:

3)и свободных электронов и электронов в металлах;

4)носителей заряда в полупроводниках.

  1. Удельный заряд носителей в полупроводниках определяют:

3) циклотронным резонансом;

  1. Сила Лоренца ответственна за возникновение эффектов (укажите неправильный ответ):
  1. От различия знаков носителей заряда не зависят результаты эффектов:
  1. Метод горячего зонда позволяет определить:
  1. Как правило, равны между собой эффективные массы:

4) электронов в различных полупроводниках.

  1. При осуществлении циклотронного резонанса образец помещают в два взаимно перпендикулярных поля:

3) постоянное магнитное, переменное электрическое;

  1. При осуществлении электронного парамагнитного резонанса образец помещают в два взаимно перпендикулярных поля:

3) постоянное магнитное, переменное электрическое;

  1. При температурах, близких к комнатной, для носителей заряда в металлах скорость направленного движения:

4) существенно меньше скорости теплового движения.

  1. Сопротивление металлов с позиций классической электронной теории возникает из-за:

2) столкновений электронов с ионами;

  1. Выделение тепла Джоуля-Ленца в металлах с позиций классической электронной теории имеет место из-за:

2)столкновений электронов с ионами;

  1. При исследовании типа примесной проводимости полупроводника методом горячего зонда и методом эффекта Холла, если полупроводник дырочный, то должно быть получено:

3)ток течет в направлении 2, ;

  1. При исследовании типа примесной проводимости полупроводника методом горячего зонда и методом эффекта Холла, если полупроводник электронный, то должно быть получено:

2)ток течет в направлении 1, ;

  1. При исследовании типа примесной проводимости полупроводника методом горячего зонда и исследования эффекта Томсона, если полупроводник дырочный, то должны быть получены результаты:

2)ток течет в направлении 2, ;

  1. При исследовании типа примесной проводимости полупроводника методом горячего зонда и исследования эффекта Томсона, если полупроводник электронный, то должны быть получены результаты:

3)ток течет в направлении 1, ;

  1. При исследовании типа примесной проводимости полупроводника по исследованию эффекта Холла и продольной разности температур, если проводник дырочный, то должны быть получены результаты:

1) , ;

2) , ;

3) , ;

4) , .

  1. При исследовании типа примесной проводимости полупроводника по исследованию эффекта Холла и продольной разности температур, если проводник электронный, то должны быть получены результаты:

1) , ;

2) , ;

3) , ;

4) , .

  1. Результаты исследования эффекта Холла в дырочном полупроводнике верно приведены в ответе:

1)

  1. Результаты исследования эффекта Холла в электронном полупроводнике верно приведены в ответе:

2)

  1. Тепло Пельтье будет выделяться в контакте металлов, если:

1) , а ток течет в направлении 2;

3) , а ток течет в направлении 1;

  1. Тепло Пельтье будет поглощаться в контакте металлов, если:

1) , а ток течет в направлении 2;

3) , а ток течет в направлении 1;

  1. Укажите правильный ответ. Тепло Томсона выделяется:

4) полупроводник дырочный, , ток течет в направлении 1.

  1. Возникновение эффекта Зеебека:

1) хорошо объясняется в рамках классической электронной теории;

  1. Для создания микрохолодильников используют эффект:
  1. Для измерения разности температур используют эффект:
  1. Для непосредственного преобразования тепловой энергии в электрическую можно использовать эффект:
  1. Для измерения индукции магнитного поля часто используют эффект:
  1. Возникновение эффекта Холла:

1) хорошо объясняется в рамках классической электронной теории;

100. Возникновение эффекта Пельтье:

2)для объяснения надо пользоваться результатами зонной теории;

101. Внутренняя контактная разность потенциалов в металлах зависит от (укажите неправильные ответы):

3)только от концентрации носителей в одном из металлов;

4)от разности концентраций носителей.

102. Первооткрывателем явления сверхпроводимости был:

103. Явление сверхпроводимости было объяснено на микроскопическом уровне в рамках теории:

104. В соответствии с теорией БКШ электроны в классических сверхпроводниках взаимодействуют между собой за счет:

105. Самая высокая температура перехода в сверхпроводящее состояние для классических сверхпроводников составляла величину порядка:

106. Классическая сверхпроводимость имеет место в:

107. Высокотемпературная сверхпроводимость обнаружена в:

4) любых веществах.

108. Электроны, объединяющиеся в куперовские пары, должны иметь (укажите неправильный ответ):

3)противоположные импульсы направленного движения.

109. Состояние сверхпроводимости можно разрушить (укажите неправильный ответ):

4)поднесением к сверхпроводнику другого сверхпроводника.

110. В сверхпроводнике внешнее стационарное магнитное поле:

3)оно не проникает в сверхпроводник;

111. Токи Майснера протекают:

1) по поверхности сверхпроводника;

112. Макроскопический квантовый эффект, связанный со сверхпроводимостью, заключается в том, что:

2)при выключении магнитного поля, в которое был помещен неодносвязный образец сверхпроводника, индукция оставшегося магнитного поля может меняться только дискретно;

113. Ток Майснера в сверхпроводнике можно создать:

1) только меняя магнитное поле, в котором находится сверхпроводник;

4)подключая к сверхпроводнику источник тока.

114. Направление токов Майснера можно определять в сверхпроводнике:

3)по правилу Ленца;

115. Для носителей заряда в сверхпроводниках используют статистику:

116. В высокотемпературных сверхпроводниках перенос заряда осуществляется:

117. Какая из вольтамперных характеристик относится к полупроводниковому диоду:

118. Какая из вольтамперных характеристик относится к вакуумному диод

119. Укажите, какое устройство из названных не является полупроводниковым прибором:

120. Диоды (полупроводниковые, вакуумные) можно использовать для:

2)выпрямления переменного тока;

121. При включении транзистора в схему усиления «с общей барой» устройством можно усиливать (укажите неправильный ответ):

122. Полупроводниковый диод обозначается на электрической схеме:

123. При протекании тока в прямом направлении через p-n переход:

2)дырки движутся из р в n область, электроны из n в p область;

124. При повышении температуры полупроводниковые приборы перестают работать из-за:

1) увеличения числа неосновных носителей;

125. В вакуумных электронных лампах носители заряда появляются за счет:

126. Вакуумная лампа с двумя электродами называется:

127. Вакуумная лампа с тремя электродами называется:

128. Вакуумная лампа с четырьмя электродами называется:

129. Вакуумная лампа с пятью электродами называется:

130. Газонаполненная лампа с двумя холодными электродами называется:

131. Газонаполненная лампа с двумя электродами, один из которых подогревной, называется:

132. Газонаполненная лампа с тремя электродами, один из которых подогревной, называется:

133. В рабочем режиме в газонаполненных лампах носители заряда возникают за счет:

1) термоэлектронной эмиссии;

2) ударной ионизации;

3) вторичной эмиссии;

134. Не удается запереть электронную лампу подачей отрицательного напряжения на сетку:

135. Частота электрического сигнала усиливаемого с помощью вакуумного триода ограничена:

136. Коэффициент усиления каскада усилителей на вакуумных лампах ограничен из-за (укажите не имеющий отношения к вопросу ответ):

137. Динатронный эффект в тетродах вызван:

3)вторичной электронной эмиссией;

138. Вторичная электронная эмиссия используется:

2)в электронных умножителях;

3)в газонаполненных лампах;

139. Вылет электронов из металлов при их нагревании:

140. Вылет электронов из металлов под действием сильного электрического поля:

1) автоэлектронная эмиссия;

141. Вылет электронов из металлов под действием их бомбардировки частицами:

142. Вольтамперная характеристика вакуумного диода нелинейна при малых анодных напряжениях, в основном, из-за:

2)наличия пространственного заряда;

143. Вольтамперная характеристика вакуумного диода нелинейна при больших анодных напряжениях, в основном, из-за:

144. Какое распределение потенциала имеет место в вакуумном диоде при подаче отрицательных потенциалов на анод:

145. Зависимость тока в вакуумном диоде от напряжения между анодом и катодом называется:

146. В пентоде на экранирующую сетку подается потенциал:

1) который надо усилить;

147. В пентоде на антидинатронную сетку подается потенциал:

148. В пентоде на управляющую сетку подается потенциал:

1) который надо усилить;

149. Измеренные величины массы электронов в полупроводниках не совпадают с массой свободных электронов из-за:

4)воздействия на носители кристаллической решетки.

150. Носителями заряда в полупроводниках при примесной проводимости могут быть:

2)электроны или дырки;

151. Носителями заряда в полупроводниках при собственной проводимости могут быть:

1) электроны и дырки в равных концентрациях;

152. Из р-области в n-область полупроводникового диода свободно проходят:

153. Из n-области в р-область полупроводникового диода свободно проходят:

154. В базе р-n-р транзистора основными носителями заряда являются:

155. В базе n-р-n транзистора основными носителями заряда являются:

156. Тепло на контакте двух веществ выделяется или поглощается при протекании тока за счет эффектов:

157. Термоток в замкнутой цепи из двух веществ, контакты которых находятся при разных температурах, возникает за счет эффектов:

158. При протекании тока через образец вещества, в котором имеется градиент температуры, тепло выделяется или поглощается за счет эффектов:

159. Электрическое поле в образце вещества, через который течет ток и в котором создано магнитное поле, возникает за счет эффектов:

160. С помощью механико-магнитных эффектов можно определить:

161. С помощью циклотронного резонанса можно определить:

1) удельный заряд носителей;

162. С помощью эффекта Холла можно определить:

4)знак носителей заряда.

163. С помощью электронного парамагнитного резонанса можно определить:

164. Тип примесной проводимости полупроводника можно определить с помощью эффектов:

165. Тип примесной проводимости полупроводника можно определить с помощью:

1) метода горячего зонда;

166. Тип примесной проводимости полупроводника можно определить с помощью:

1) эффекта Томсона;

167. Тип примесной проводимости полупроводника можно определить с помощью:

1) магнитоэлектрического эффекта: измерения продольной разности температур;

2) магнитоэлектрического эффекта: измерения поперечной разности температур;

168. В классическом сверхпроводнике носителями заряда являются:

4)куперовские спаренные электроны.

169. Сверхпроводник является:

170. В «высокотемпературных» сверхпроводниках температура перехода в сверхпроводящее состояние лежит в диапазоне:

171. Сильное магнитное поле:

1) разрушает состояние сверхпроводимости;

172. Носителями заряда в газах могут быть:

4)ионы и электроны.

173. Процесс создания носителей заряда в жидкостях называют:

174. Процесс выделения вещества на электродах при протекании тока называют:

175. Электролиз исследовал:

176. Масса вещества, выделяющегося при электролизе на электроде, пропорциональна заряду, протекающему через электролит , – это:

177. Объединенный закон Фарадея для электролиза имеет вид , – это:

1) химический коэффициент;

178. Объединенный закон Фарадея для электролиза имеет вид , – это:

179. Носителями заряда в электролитах могут быть:

180. Различают следующие виды электропроводности газов:

4)самостоятельную и несамостоятельную.

181. Процесс создания носителей заряда в газах называют:

182. Вольтамперная характеристика несамостоятельного газового разряда имеет вид:

183. Чаще всего при самостоятельном газовом разряде носители заряда размножаются за счет:

184. Какое из названных физических явлений не является самостоятельным газовым разрядом:

Дата добавления: 2015-07-13 ; Просмотров: 703 ; Нарушение авторских прав? ;

Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет

Источники:
  • http://studopedia.ru/5_27512_klassicheskaya-teoriya-elektroprovodnosti-metallov.html
  • http://globuss24.ru/qa/cem-obuslovlenno-s-klassiceskoi-tocki-zrenia-soprotivlenie-metallov
  • http://helpiks.org/1-62085.html
  • http://studfiles.net/preview/6214968/page:2/
  • http://poznayka.org/s92007t1.html
  • http://electricalschool.info/main/osnovy/394-jelektricheskojj-soprotivlenie.html
  • http://www.joyta.ru/7968-udelnoe-soprotivlenie-metallov-tablica/
  • http://usvaivalka.com/fizika/nm-4541798.html
  • http://studopedia.su/20_19582_elektronnaya-teoriya-provodimosti.html